Кроме того, мы можем переписать это матричное уравнение как

AC ¼ CK, где fCgg;j ¼ CðjÞи fKgi;j ¼ i;j .г Решая эту задачу на собственные значения, мы можем получить n наборов блоховских решений, разрешенных внутри кристалла для падающих электронов с кинетической энергией E в вакууме для

Амплитуды возбуждения отдельных волн Блоха можно определить из граничного условия, что волновые функции падающих электронов в вакууме и в кристалле непрерывны, ðR; 0Þ= ðR; 0Þили ðQ; 0Þ= ðQ; 0Þ, следующим образом:

< Назад | Содержимое | Далее >